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Il s'agit, à l'instar des polynômes de Tchebychev ou de Legendre, d'un système de polynômes Hn de degré n, orthogonaux pour le produit scalaire :
On retrouve ces polynômes dans la résolution de l'équation de la chaleur qu'étudièrent, en particulier, Poisson et Fourier au tout début du 19è siècle :
et pour l'approximation uniforme de fonctions numériques. La densité est ici Φ(x) = e-x^2 = exp(-x2) : exponentielle de -x2. Contrairement, aux polynômes de Tchebychev ou de Legendre , on ne se borne pas ici à un intervalle borné...
En imposant la condition : le coefficient de xn est 2n, outre la relation de récurrence :
Hn+1(x) - 2x.Hn(x) + 2nHn-1(x) = 0
Ces polynômes vérifient aussi cette simple relation :
H'n(x) = 2n.Hn-1(x)
et l'équation différentielle du second ordre :
Hn" - 2x.Hn' + 2nHn = 0
Pour le produit scalaire considéré, la norme || Hn || de ces polynômes est définie par : || Hn ||2 = <Hn,Hn> et l'on peut démontrer que :
Le calcul de || Ho ||2 = √π est fourni par l'intégrale dite de Gauss :
Les premiers polynômes de Hermite :
Et d'une façon générale :
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Pour en savoir plus :